НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЕЙ СООТНОШЕНИЕ
(неопределённости принцип), фундаментальное положение квант. теории, утверждающее, что любая физ. система не может находиться в состояниях, в к-рых координаты её центра инерции и импульс одновременно принимают вполне определённые, точные значения. Количественно Н. с. формулируется след. образом. Если Dx — неопределённость значения координаты х центра инерции системы, a Dpx — неопределённость проекции импульса р на ось х, то произведение этих неопределённостей должно быть по порядку величины не меньше постоянной Планка ћ. Аналогичные неравенства должны выполняться для любой пары т. н. канонически сопряжённых переменных, напр. для координаты у и проекции импульса ру на ось у, координаты z и проекции импульса pz. Если под неопределённостями координаты и импульса понимать среднеквадратичные отклонения этих физ. величин от их ср. значений, то Н. с. имеют вид:
DpxDx? ћ /2, Dpy Dy?ћ/2, D.pzDz? ћ/2. (1)
Ввиду малости ћ по сравнению с макроскопич. величинами той же размерности действия Н. с. существенны в осн. для явлений атомных (и меньших) масштабов и не проявляются в опытах с макроскопич. телами.
Из Н. с. следует, что чем точнее определена одна из входящих в неравенство величин, тем менее определённо значение другой. Никакой эксперимент не может привести к одновременно точному измерению таких динамич. переменных; при этом неопределённость в измерениях связана не с несовершенством эксперим. техники, а с объективными св-вами материи.
Принцип неопределённости, открытый в 1927 нем. физиком В. Гейзенбергом, явился важным этапом в выяснении закономерностей внутриатомных явлений и построении квант. механики. Существ. чертой микроскопич. объектов явл. их корпускулярно-волновая природа (см. КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВОЙ ДУАЛИЗМ). Состояние ч-цы полностью определяется волновой функцией. Ч-ца может быть обнаружена в любой точке пр-ва, в к-рой волн. ф-ция отлична от нуля. Поэтому результаты экспериментов по определению, напр., координаты имеют вероятностный хар-р. Это означает, что при проведении серии одинаковых опытов над одинаковыми системами получаются каждый раз разные результаты. Однако нек-рые значения будут более вероятными, чем другие, т. е. будут появляться чаще. Относит. частота появления тех или иных значений координаты пропорц. квадрату модуля волн. ф-ции в соответствующих точках пр-ва. Поэтому чаще всего будут получаться те значения координаты, к-рые лежат вблизи максимума волн. ф-ции. Если максимум выражен чётко (волн. ф-ция представляет собой узкий волновой пакет), то ч-ца в осн. находится около этого максимума. Тем не менее нек-рый разброс в значениях координаты, нек-рая их неопределённость (порядка полуширины максимума) неизбежны. То же относится и к измерению импульса.
Т. о., понятия координаты и импульса в классич. смысле не могут быть применены к микроскопич. объектам. Пользуясь этими величинами при описании микроскопич. системы, необходимо внести в их интерпретацию квант. поправки. Такой поправкой и явл. Н. с.
Неск. иной смысл имеет Н. с. для энергии ? и времени t:
D?Dt?ћ. (2)
Если система находится в стационарном состоянии, то из Н. с. следует, что энергию системы даже в этом состоянии можно измерить лишь с точностью, не превышающей ћ/Dt, где Dt — длительность процесса измерения. Причина этого — во вз-ствии системы с измерит. прибором, и Н. с. применительно к данному случаю означает, что энергию вз-ствия между измерит. прибором и исследуемой системой можно учесть лишь с точностью до ћ/Dt (в предельном случае мгновенного измерения возникающий энергетич. обмен становится полностью неопределённым). Соотношение (2) справедливо также, если под D? понимать неопределённость значения энергии нестационарного состояния замкнутой системы, а под Dt — характерное время, в течение к-рого существенно меняются ср. значения физ. величин в этой системе.
Н. с. для энергии и времени приводит к важным выводам относительно возбуждённых состояний атомов, молекул, ядер. Такие состояния нестабильны, и из Н. с. вытекает, что энергии возбуждённых уровней не могут быть строго определёнными, т. е. обладают нек-рой шириной (т. н. естеств. ширина уровня). Если Dt — ср. время жизни возбуждённого состояния, то ширина его уровня энергии (неопределённость энергии состояния) составляет D?»ћ/Dt. Др. примером служит альфа-распад радиоактивного ядра; энергетич. разброс D? испускаемых a-ч-ц связан с временем жизни т такого ядра соотношением: D?»ћ/t.
